TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升

1. 简介

难熔高熵合金(RHEAs)因其优异的高温强度而备受关注,但大多数RHEAs在室温下存在脆性问题,这限制了其实际应用。

本研究以TiZrHfNbx(x = 0.4、0.6、0.8、1)为模型合金体系,所有合金均呈现单相体心立方(BCC)结构。随着Nb含量的增加,断裂应变从8.76%显著提升至33.21%,且未牺牲整体屈服强度。通过系统的实验与理论分析,研究了位错相互作用机制。TiZrHfNb0.4的有限拉伸延性归因于被限制在少数滑移面上的长直螺型位错;而TiZrHfNb合金中的位错分布均匀,其优异的拉伸延性源于罕见的边型位错激活——这在普通BCC结构合金中极少出现。原子尺度分析表明,不同位错构型与行为的物理起源可归因于TiZrHfNb合金更高的错配体积和弹性不对称性。

本研究不仅揭示了一种新的增韧机制,还为通过调控原子尺度环境设计高延性RHEAs提供了新途径。

TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升

2. 文章亮点

1. 通过铌含量调控实现强度-塑性的协同提升
在TiZrHfNbx合金中,随着Nb含量增加(x=0.4至1),断裂应变从8.76%显著提升至33.21%,且屈服强度仅下降不到50MPa,突破了传统难熔高熵合金强度与塑性的权衡关系。

2. 发现边缘位错激活的新增韧机制
通过原子尺度分析揭示,TiZrHfNb合金的高塑性源于边缘位错的异常激活(传统BCC合金中罕见),其短而弯曲的位错构型促进均匀变形,而低Nb合金中长直螺型位错导致局部应变集中。

3. 提出原子尺度环境调控设计策略
研究表明,高Nb含量合金的错配体积和弹性不对称性改变了位错行为,为通过调控成分诱导边缘位错、设计高塑性难熔高熵合金提供了新途径。

3. 研究背景

高熵合金(HEAs)或多主元合金(MPEAs)是近年来高性能金属材料领域的重要突破。其设计理念是通过多种合金元素形成单相固溶体。与传统合金不同,HEAs的优异性能源于独特的原子结构特征,如晶格畸变和化学短程有序。局部化学波动会扰乱势能景观,显著增加位错滑移阻力,从而形成HEAs特有的异质晶格应变强化机制。

HEAs通常基于单相固溶体结构(如FCC、BCC、HCP)。其中,BCC结构的难熔高熵合金(RHEAs)因在高温材料领域的应用潜力而备受关注。RHEAs的高强度源于可激活滑移系统少、局部晶格畸变容忍度高以及较高的Peierls-Nabarro应力。尽管已开发出多种RHEAs体系(如CrNbTiVZr、TiZrHfNbTa、CrMoNbV),但多数合金仅在压缩条件下表现良好,仅有极少数能在室温下展现拉伸延性。室温脆性仍是制约RHEAs发展和应用的核心问题,而现有增韧方法往往伴随强度的大幅牺牲。

目前,研究者通过自旋odal调制、亚稳态工程(如TRIP/TWIP效应)等手段提升RHEAs延性。例如,HfNbTiV体系中自旋odal分解结构(β+β*)通过周期性β*区域的晶格畸变促进位错交滑移和增殖;TaHfZrTi TRIP合金通过不稳定BCC相与HCP层状相的交替排列实现强度提升;低温下TiZrHfNb TWIP合金通过孪生网络将BCC基体分割为纳米岛结构,获得35%的拉伸应变。此外,局部化学波动和间隙原子(如氧、氮)的引入也被证实可通过改变位错运动学影响强塑性。然而,针对BCC结构RHEAs的增韧机制仍缺乏系统性研究。

本研究通过精确调控TiZrHfNbx体系中Nb含量,在屈服强度仅下降不足50MPa的前提下,将断裂应变从8.76%提升至33.21%。多尺度分析表明,这种独特的强塑性协同效应源于Nb含量变化导致的位错行为转变——从低Nb合金中受限的螺型位错滑移,转变为高Nb合金中边缘位错的异常激活。原子尺度化学波动和晶格应变是调控位错构型的物理本质,这为突破RHEAs强度-塑性权衡提供了新思路。

4. 图文解析

TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图1. (a)-(d) TiZrHfNbx合金在不同Nb含量下的XRD表征图谱;(e)-(h) TiZrHfNbx合金的EBSD反极图(IPF)图像。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图2. (a) TiZrHfNbx合金体系的工程应力-应变曲线;(b) 对应的加工硬化率曲线;(c) TiZrHfNbx合金体系的断裂应变与屈服强度总结;(d) 当前合金体系与其他RHEA体系的屈服强度与断裂应变对比[43,49–53]。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图3. 通过数字图像相关系统(DIC)获取的原位应变分布。(a) TiZrHfNb0.4和(c) TiZrHfNb在不同塑性变形阶段的von Mises应变分布;(b) TiZrHfNb0.4和(d) TiZrHfNb样品在变形过程中标距区域局部应变的线性分布。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图4. (a)-(d) TiZrHfNbx(x = 0.4, 0.6, 0.8, 1.0)合金的断口形貌。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图5. (a1) 变形后TiZrHfNb0.4样品的二次电子(SE)图像;(a2) 变形后TiZrHfNb0.4样品的KAM图像;(b1) 变形后TiZrHfNb样品的SE图像;(b2) 变形后TiZrHfNb样品的KAM图像。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图6. (a1)-(a3) TiZrHfNb0.4样品和(b1)-(b3) TiZrHfNb样品在变形过程中的IPF演变;(c1) TiZrHfNb0.4样品在3%应变下的取向差分布;(c2) TiZrHfNb样品在15%应变下的取向差分布;(c3) 不同变形阶段各样品的平均晶粒旋转角度。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图7. 通过不同双束条件(标号为(a)-(f)的6种操作矢量)确定TiZrHfNb0.4样品的伯氏矢量。当满足_gb=0条件时(g_=[011]),位线不可见。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图8. 通过不同双束条件(标号为(a)-(f)的6种操作矢量)确定TiZrHfNb样品的伯氏矢量。当满足_gb=0条件时(g_=[020]和[121]),位线不可见。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图9. (a) TiZrHfNb0.4和(c) TiZrHfNb样品的位错形貌与滑移面;(b) TiZrHfNb0.4和(d) TiZrHfNb样品通过双束条件表征的不同类型位错。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图10. (a) 原始状态和(b) 变形状态下TiZrHfNb0.4样品的位错形貌。插图为选区电子衍射(SAED)花样。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图11. (a) 原始状态及(b) 5%、(c) 15%、(d) 25%应变下TiZrHfNb样品的位错构型演变。插图为对应应变下的SAED花样。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图12. 边缘位错强化理论预测与TiZrHfNb合金实验屈服强度对比。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图13. (a) TiZrHfNb0.4合金在不同应变速率下的单轴拉伸应力-应变曲线;(b) TiZrHfNb样品的应变速率跳跃试验应力-应变曲线;(c) 不同应变速率下强度的线性拟合结果。
TEM文献分享:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升
图14. (a1)-(a2) TiZrHfNb0.4和(b1)-(b2) TiZrHfNb合金的原子尺度HAADF-STEM图像及对应的von Mises晶格应变分布;(c) TiZrHfNb0.4与TiZrHfNb合金的von Mises晶格应变分布对比;(d)-(e) 分别从TiZrHfNb0.4和TiZrHfNb合金的EDS图谱黄色矩形区域获取的原子尺度元素分布映射及元素浓度线扫描结果。

5. 文章结论

https://doi.org/10.1016/j.actamat.2024.120614


全文链接

https://doi.org/10.1016/j.actamat.2024.120614

 

 

本文源自微信公众号:科学拾光

原文标题:《【Acta Mater】上海交大顾建峰团队:难熔高熵合金增韧新机制,边缘位错激活实现强塑性协同提升》

原文链接:https://mp.weixin.qq.com/s/IygOre75DAc7CTzXYHu18g

本转载仅出于分享优质测试干货,旨在传递更多观点,并不代表赞同其全部观点或证实其内容的真实性。文章中所包含的图片、音频、视频等素材的版权均归原作者所有。如有侵权请告知删除。

(0)
上一篇 12小时前
下一篇 12小时前

相关推荐