EXAFS 边后区的数据写成χ(k) 振荡。吸收原子发出光电子，周围近邻原子把光电子散射回来，两列波相遇后形成随 k 起伏的干涉信号。χ(k) 的横轴是光电子波矢 k，它记录波在不同动能下的振荡节奏，原子坐标还要经过路径模型换算。
χ(k) 经过傅里叶变换后得到常见的R 空间峰。峰的横轴写成 R 或 radial distance，读图时很容易把峰顶当成键长。谱图中的 R 峰来自一段k 区间内的振荡频率，峰顶位置还夹带散射相位、窗函数和变换范围信息。这个差别来自傅里叶变换前后的坐标定义。
图中的 Fe K 边 FT-EXAFS 拟合直接标出radial distance，图注还写明未做 phase shift correction。主峰在 R 轴上的位置给出 Fe 周围第一壳层的径向线索；结构表中的键长 d要由 Fe-O、Fe-N 或溶剂配位模型拟合给出。R 峰坐标和键长 d 属于两类数据。
EXAFS 里的相位移动来自光电子传播和散射过程。光电子离开吸收原子势场时会获得一段相位，撞到近邻散射原子后又获得一段散射相位，再沿原路返回吸收原子。χ(k) 记录来回路程和相位项叠加后的干涉结果。
若按几何路程写，第一壳层路径大致对应 2R 的往返距离；放进 EXAFS 方程后，振荡相位还含有总相移 φ(k)。这个 φ(k) 与吸收原子、散射原子和电子能量都相关，轻元素和重元素路径的相移不同，同一条路径在不同 k 区也有不同相位。
同一篇 Fe K 边分析把配位数 N 和键长 d 单独列出。这里的 d 来自EXAFS 方程拟合，相位项已经纳入模型。FT 主峰用于定位壳层，拟合表中的 d 对应 Fe 周围平均配位距离。读谱时若把两列数据合成一列，谱学坐标就会变成几何坐标。
第一壳层峰为什么向低R侧偏？
未经相位校正的 FT-EXAFS 中，第一壳层主峰常出现在真实键长左侧。原因在于散射相位让振荡频率带有额外位移，傅里叶变换把这部分相位折算到 R 轴后，峰顶位置会短于真实键长。金属-轻元素第一壳层的偏移常达到 0.05-0.3 Å 量级，具体数值随散射路径改变。
这个偏移来自未校正 R 轴中保留的相位项。吸收边能量 E0 取值、k 范围、窗函数和散射原子类型还会继续影响峰形。结构模型的键长栏应来自拟合距离，R 空间峰顶给出某个壳层的大致距离区间。峰顶仍保留壳层位置线索。
相位校正后的 FT 谱常把横轴写成R+Δ或 phase-corrected R。图中 Zn-S 和 Zn-O/N 参考线靠近相应峰位，相位项被补回后，壳层峰与配位距离靠得更近。相位校正依赖指定散射路径，校正结果仍要和 Zn-S、Zn-O/N 这类路径名称一起阅读。路径名称决定校正对象。
FEFF 路径怎样把相位带进模型？
Artemis 中常见的 FEFF 路径包含有效半路径长 Reff、散射振幅和相位函数。拟合时，模型用路径去重建 χ(k)，并比较 k 空间与 R 空间的谱线形状。键长参数 R 的改变会移动相位；配位数 N 和 S02会改变振幅；σ2 会压低高 k 振荡。每个参数牵动的谱线部分不同。
ΔE0 是另一个容易牵动距离的参数。E0 改变后，能量到 k 的转换会跟着变，χ(k) 的相位随之移动。若 ΔE0 漂移过大，R 和 ΔE0 会互相补偿，拟合曲线贴合，结构距离却会偏离合理范围。ΔE0 偏移会把相位误差转成距离误差，参考样品的边位能限定取值范围。
Pt/CdS 的图把 XANES、R 空间拟合、WT-EXAFS 和局域模型放在同一组里。R 空间拟合面板给出Pt-S 路径，横轴写作 R+α，图注也标出 R-space data 未做 phase correction。路径名称、坐标标注和拟合曲线一起限定表格里的 Pt-S 距离。坐标标签本身给出校正状态。
读图时把三个量分开。第一，FT-EXAFS 的峰位是谱图峰顶位置，受相位、窗函数和路径叠加影响。第二，FEFF 路径的 Reff 是理论结构里给出的有效半路径长。第三，拟合表中的 R 或 d 是模型调整后的平均路径距离，对应论文中常写的键长。
多条路径叠在同一 R 区时，峰位还会被拉宽或分裂。Bi-Bi、Bi-O、Pt-S、Zn-S这类路径的背散射强度不同，WT-EXAFS 的 k-R 斑点能辅助区分轻重散射原子。FT 主峰很高，代表该 R 区有较强散射贡献，单独峰顶坐标难以写成某一种键长变化。
Bi 催化剂示例中，R 空间 EXAFS 和 WT-EXAFS 并列出现。R 空间曲线给出壳层峰，WT 图保留 k 轴信息，有助于区分 Bi-Bi 与 Bi-O 等路径。相位校正、路径拟合和参考样品限定距离参数，R 空间峰顶提供壳层位置线索。参考样品能约束路径归属。
